[词义辨析

= -/[ps]M + [ps]{MM +["*«*]+["'«']}-

(icontd)

Da a cos (p DCP Da a cos (p DCP dt a cos (p dip)

I lptm +-d - r- {[p。+ [0V] + [0V]) cp}

+ ~ {[PS]([0]M + [0*co*] + [0'a/])} = [Fr]

| (p。M + -d-r ~ {W(MW + + Iq'vl) cos

+ T- {M(MM + lq*Q>*] + C^7])} = lFq-]。

这里O = gz;Co = DPJDT为等压垂直速度;A = p/ps, ps为表面压力;R是空气的气体常数；Fx、F(fn FT和Fq分别是动量、热量和水分的源和汇;其他的符号也一样。

系统(5.7.1)包含20个未知秒矩(如果Fx、Fv、FT和Fq项具有非线性结构，以及考虑下垫面地形，在制定下垫面边界条件时，则在对这些项的带状平均中出现额外的未知数)。在20个未知的秒瞬间中，有些(带素数)源于短暂的天气扰动，有些(带星号)源于稳定的运动。在湍流半经验理论假设的帮助下描述二阶矩的常用方法(二阶矩被认为与适当平均值的梯度成比例，比例因子具有动量，热量和水分的虚拟扩散系数的意义)在这里不适用，因为这些因素变成了空间坐标的复杂函数，其中一些(例如，那些通过[Vu']的参数化出现的，甚至变成负数。

Williams和Davis(1965)提出了一种更易于接受的子午动量通量[u V]参数化方法。他们从这样一个事实出发，即天气扰动从纬向运动的可用势能中获取能量，纬向运动的一种测量方法是经向温度梯度。随后，动量通量

[mV]以形式呈现

提供了负粘度存在的可能性急流．其中L0 = c/Q为正压天气扰动的水平尺度;C为声速;il为地球自转的角速度;k为无量纲因子，假设与(z/H0)2成正比;Z是纵坐标;H0 = c2/rcg为均匀大气高度;K = cp/vv是恒压和恒体积下的热容之比。

其余瞬态天气扰动产生的秒矩用普通扩散公式描述，虚拟粘度、热导率和扩散系数均为正。Dymnikov等人(1979)和Williams和Davis(1965)使用了[a'fc']型二阶矩的这种参数化。

Green(1970)提出了一种不同的二阶矩参数化方法(A 'fe')。其实质是利用传输系数矩阵将瞬态天气扰动造成的保守特征的纬向平均通量与这些特征的平均梯度联系起来，传输系数矩阵对空间坐标的依赖关系可以通过对纬向流动不稳定性的分析建立起来。因此，势温输运强度用水平和垂直势温梯度(各向异性扩散)表示，准地转势涡度输运强度仅用水平势涡度梯度表示。

根据Green(1970)，我们得到了二阶矩的表达式。我们从准地转势涡度的定义开始。在笛卡尔坐标中，它的形式是n和£是势涡和相对涡;Rj是位温的对数;B = dlnri/dz为的参数静态稳定在环境中;P是密度;j ?为科里奥利参数/随纬度的变化;Y为经向坐标;符号3表示脱离了仅仅是垂直坐标的函数的未受干扰的状态。

在(5.7.3)的基础上，经向位涡通量为

继续阅读:V2

这篇文章有用吗?

0 0